【物理爱情】物理学中的“爱情36计！

第一部分 引入“爱情公式”的物理学大统一理论

物理学，是一门研究物质运动规律及物质基本结构的学科，物质、能量、运动、时空及其相互间关系都是物理学的研究范畴。从宇宙星空到原子夸克，物理无所不包、无所不研，物理学的终极目的就是揭开宇宙万物的奥秘。

▲ Dominic Walliman 绘制的物理学地图

下面，我们尝试将“爱情”引入到物理学的各种经典概念及理论之中，以求得到一个大统一的理论。

1. 经典物理观下的爱情。

牛顿运动三定律是动力学的基本规律。我们假设爱情是一种作用力，把人作为研究对象，则推广得到爱情三定律如下：

爱情第一定律：任何人都将保持其单身或恋爱状态，除非作用于他的爱情力迫使他改变这种状态。

爱情第二定律：情感状态的变化与所作用的爱情力成正比。

爱情第三定律：两个人之间的爱情作用力是相互的，大小相等，方向相反。

下面我们对这三定律进行更加详细和定量的分析。

第一定律对应牛顿运动定律中的 “惯性定律”，即力是改变物体运动状态的原因。 乍一看，将这一定律推广到爱情之中，十分自然和准确。这说明：想要脱单，要么有人喜欢你，要么你想办法去追到别人。但如果你是单身狗，而且没有人喜欢你，并且你还不主动，那么你就别白日做梦某天你会突然脱单了！ 天天宅在家里和宿舍是不会改变你的单身状态的！

牛顿第二定律表述为“物体加速度的大小跟作用力成正比，跟物体的质量成反比，且与物体质量的倒数成正比；加速度的方向跟作用力的方向相同。”用公式表达为：

考虑到 m 的运动不变性，上式进而可写为：

其中，m 是物体的惯性质量，a 是加速度。

为了将爱情统一进该框架， 我们假设爱情是一种作用力，则有如下公式成立：

其中， Flove是爱情作用力，具体的形式和性质我们将在1.1.2 节中讨论。

mc是惯性魅力，表示一个人的魅力值大小。 其中，魅力值与外貌、学识、能力、财富等有关。在长时间跨度上，一个人的 mc是会变化的； 但在短时间内，可认为 mc是一个定值。

v表示恋爱进展， v越大代表恋爱的感觉越明显，进展越快。

a在这里是一个重要的量，称为 恋爱加速度，表示一个人陷入恋爱关系的快慢。 a越大，说明沉迷于该恋爱关系的速度越快。 a衡量了一个人对另一个人陷入感情漩涡的深浅（迷恋对方的程度）。

牛顿第三定律说明了这样的事实，力是相互的，A 对 B施加了一个力，那么 B 对 A 也会产生一个大小相同但方向相反的反作用力，并且作用力和反作用力是同一性质的力。值得注意的是，虽然作用力与反作用力大小相同，但是作用在不同的物体上，而且产生的作用效果也不一定相同。

正如上面说的，虽然作用力与反作用力大小相同，但力的作用效果却可以不一样。例如，对于相互吸引的爱情来说，爱情作用力的作用效果就是让对方喜欢上你，也即让对方的增大。根据上面的公式，不难看出， 在相同的爱情作用力 Flove 下，一个人的惯性魅力mc 越大，a 就越小。 这就好比很多人心中的爱豆，这些明星的 mc 值很大，对于相同的 Flove，明星的 a 值很小很小，但是粉丝的 a 值却很大很大。于是，粉丝就会不可自拔地“爱上”这些明星，陷入恋爱的漩涡，产生这是自己的对象的错觉，天天和别人说这是自己的老公/老婆，并且为之争风吃醋。然而，明星们却丝毫不会为之所动，甚至连你是谁都不知道。

2. 恩爱秀得越嗨，小船翻得越快。

秀恩爱是恋爱中必不可少的一部分。我们针对秀恩爱这一行为进行了调研。在所调研的众多对象中，我们发现，有很多组对象在秀过一次恩爱之后，就再也不和对方联系了，同时，他们都觉得： 爱情的小船，真是说翻就翻！我们对这一普遍现象的成因进行了研究。

经过与这些调研对象的交流，我们发现，他们都非常喜欢在湖边约会。据他们所说：湖光山色，风景迷人，在湖心二人泛舟，别有一番滋味。我们从一位当事人阿珍处了解到：当时，她和阿强在小船上正想来一个“泰坦尼克号式”的拥抱秀一秀恩爱， 刚站起身来，一阵 微风吹过，船侧倾了一下就翻了（ 恩爱没秀成，反而被恩爱给秀了）。了解到这些信息后，我们开始了对 “翻船问题”的建模分析。

为了解决这一问题，需要先了解 浮体的稳定性问题。浮体分为两种，一种是 悬浮体，比如热气球。另一种是 漂浮体，比如船。

热气球示意图

对于 悬浮体，其平衡所需要满足的条件是： 重力与浮力等大反向且浮心在重心之上。以热气球为例，如上图所示，热气球的浮力由气球产生，所以浮心位于气球上的B处，而吊篮较重，因此重心位于吊篮上的G处。由于浮心位于重心之上，如果热气球向一侧发生倾斜， 浮力与重力的力偶矩会使热气球往对面一侧回正（就像开车时，两手回正方向盘）。因此，热气球飞行时会比较稳定。

回正方向盘 [9]

对于 漂浮体，情况要复杂一些。如下图，船在未发生侧倾时， 浮心与重心的连线BG是竖直的。当船发生侧倾时，其浸没于液体的部分发生了改变。因此，浮心的位置也发生了变化，图中记为E。我们将此时浮力所在直线与BG所在直线的交点记为 稳心M。当 稳心高于重心时，浮力与重力的力偶矩可以使船回正。当 稳心低于重心时，船没有了回正的力矩，就会继续倾斜。因此， 即使漂浮体的浮心位于重心之下，只要稳心高于重心，漂浮体也能保持稳定。

船倾斜示意图

现在回到之前的问题上，我们假设阿珍与阿强的身材娇小， 体重都是50kg，在一艘 长3√3/5m， 宽√3/3m， 高1/3m的船上。船由一种非常轻但强度很大的材料制成，因此船的质量相对人的体重忽略不计。我们考察一种 极端情况，如下图，假设船被吹得侧倾了30°。这种情况下，船所能排开水的最大体积 刚好为100kg（ 刚刚好，我们什么都算到了），此时 重力与浮力大小相等，而稳心与重心的关系则需要进一步讨论。

船的正视图

首先计算浮心，如上图所示，根据阿基米德定律(Archimedes principle)， 浮心就是所排水体积的几何中心。由于排开的水是三棱柱形的，所以在图中，其几何中心就是三角形的 重心E，它是 由三角形的三条中线相交所得。

然后计算稳心，由“简单的几何学”可得：∠BOC=∠MOC，AC垂直于ME。所以三角形OME是等腰三角形。结合重心的几何性质可知，OM=BC/3=1/9m。所以，M距离船底有1/6+1/9=5/18m， 大约为28cm。

由于船的质量忽略不计，所以 总体的重心与两个人整体的重心重合。如果阿珍和阿强如下图所示坐在船舱里，且考虑两人娇小的身材，可以推断，两个人整体的重心到船底的距离要小于等于28cm。 稳心高于重心，依据前面的结论， 船会保持稳定的状态，所以两人坐着是十分安全的。

但是， 爱情是不会允许两个人这么坐着的。 为了秀出他们的恩爱，他们会来一个“泰坦尼克号”式的拥抱。这时，两人 站了起来，张开了双臂。如下图，我们假定两人的身高都是1.7m，且在船倾斜的时候他们保持与船垂直站立。此时，两个人整体的重心距离船底有 1.7/2=0.85m。重心超过了稳心的高度，因此船必然要翻。

所以说， 坐船就是要求你坐在船上，千万别站起来。否则， 承载着爱情的小船必将会因为种种秀恩爱行为说翻就翻。

3、单身狗注孤生定理：你永远遇不到合适的人。

我们将择偶标准大致分为两类：客观自然标准、社会人文标准。

前者即每个人的出厂硬件设定，比如身高、体重、颜值等等，后者则是像财富值、职业、价值观、兴趣爱好等后天积累和养成的因素。为什么这样划分呢？主要是考虑到这两类标准所服从的概率分布模型不同，这一点之后会有详细的说明。

我们先讨论客观自然标准。

高斯分布（亦称“正态分布”）是在自然界中广泛存在的一个概率分布模型，许多自然现象都符合高斯分布，比如人类的身高、学生的学习成绩、随机误差等等。

假设你只有一个满足高斯分布的择偶标准A（比如身高、体重等）。一般来说，人们对于这类自然标准的选择会青睐于中上水平的，即不能低于平均水平太多，也不能太高。例如，身高不能低于170cm，但也不能太高，高于190cm的你可能也会犹豫。

服从高斯分布的择偶标准A的概率密度函数如下：

其中，μ是择偶标准A在人群中的均值，σ是标准差。

将高斯分布的概率密度积分，即可得到随机变量X在某一范围内取值的概率，在概率密度图像上可表现为其所围的面积。

可见，高斯变量落在(μ-3σ,μ+3σ)范围外的概率小于千分之三，这就是人们常用的 3σ检验原则。

如果你的择偶要求（眼光）较高，意味着你对于择偶条件A的接受范围大概位于(μ+σ,μ+2σ)的区间（图中阴影部分）：

那么你遇到一个标准A满足要求的人的概率约为 13.6%左右。

当然，大部分人的择偶要求没有那么苛刻。假设择偶标准位于(μ-σ,μ+2σ)的区间（图中阴影部分）：

那么你遇到一个标准A满足要求的人的概率约为 81.85%左右。

乍一看，是不是感觉这个概率还蛮高的！

事实上，绝大多数人的择偶要求不会这么低，因为 大部分的正常人都能满足这个条件……

这个择偶标准区间已经算是很低的门槛了，一般人的择偶标准会比这个严苛很多。而且，最关键的是， 这只是满足其中一个择偶标准的概率！你总不可能看到身高合适的就上吧~

现在我们同时考虑两个择偶标准会如何呢？比如择偶标准A（体重）、B（颜值）。

假设A和B都服从高斯分布，此时我们需要引入 二元高斯分布模型。

其中，X~N(μ1,σ12)，Y~N(μ2,σ22)，ρ是X和Y的相关系数。

有的朋友可能会问，为啥从1个变量到2个变量就复杂了这么多呢？不能直接把两个变量的概率直接相乘吗？

答案是：大多数情况下，不能。

在概率统计中， 概率能直接相乘的条件是变量之间互相独立。

而类似于身高、体重这样的两个变量并不是独立的，存在着某种相关性。所以不能简单地将它们的概率相乘。

由于不能直接相乘，我们可以根据概率密度函数的定义，对其求二重积分进而算出概率，即：

其中f(x,y)是二元正态分布函数。

二重积分示意图

回想在一元正态分布下有“3σ原则”，那么推广到二元的情况呢？

是否在二元正态分布下，两个变量同属1σ的区间（x∈(μ1-σ1,μ1+σ1) & y∈(μ2-σ2,μ2+σ2)）的概率就是0.6826×0.6826=0.4659呢？

答案是否定的，因为两个随机变量不一定是独立的，即 二元正态分布受到参数ρ（相关系数）的影响。

下面我们观察不同的相关系数ρ对概率的影响。

由于该积分无法直接求出解析解，我们使用matlab求定积分数值解：

得到曲线如下：

图1

图1中，横坐标是变量X和Y的相关系数ρ，纵坐标是概率。2D-1σ（蓝线）表示X和Y都落在各自的1σ区域，即x∈(μ1-σ1,μ1+σ1)且 y∈(μ2-σ2,μ2+σ2)的概率；1D-1σ（紫虚线）表示一元高斯变量的值落在1σ区间内概率，即上文提到的0.6826。

其中， 相关系数ρ越大，说明变量X和Y的线性相关性越强，相关系数ρ=0说明变量X和Y不相关。

注意：随机变量独立和不相关是两个概念，独立一定不相关，但不相关不一定独立，不相关要弱于独立。

但是 可以证明， 对于高斯分布来说，独立就等价于不相关。所以，当ρ=0时，高斯分布变量X和Y独立，于是有P(XY)=P(X)×P(Y)。

从图1中也可以看出，当ρ=0时，以下结果成立：

这很好地应证了上面所说的高斯分布由变量不相关可以推导出独立的结论。

从图1中可以看到，如果我们的择偶标准A和B相关性较高，那么你遇到同时满足要求的人的概率也就会大一些，但是最高也不会超过你遇到满足你最严苛的条件的人概率。

也就是说，如果你遇到满足择偶条件A的人的概率是60%，遇到满足择偶条件B的人的概率是40%，那么你想要遇到同时满足这两个条件的人概率最大不会超过40%（可以算作某种意义上的“短板效应”）。

而随着择偶标准A和B相关性的下降（比如A是身高，B是学习成绩），你遇到那个ta的概率会随之下降。这一点其实很显然，与我们的直观感受一致。

下面我们再考察三组实验，看看有什么有趣的结果：

（1）以严苛的条件同时限制择偶标准A和B，即A和B都得落在各自的(μ+σ,μ+2σ)区间内。

（2）以严苛的条件限制择偶标准A，以宽松的条件限制择偶标准B，即A得落在(μ+σ,μ+2σ)区间内，B也落在(μ-σ,μ+2σ)区间内。

（3）以宽松的条件同时限制择偶标准A和B，即A和B都落在各自的(μ-σ,μ+2σ)区间内。

同样，我们使用matlab求解。

实验结果如下图：

图2

表1

从图2不难看出，当我们将择偶标准从1个增加到2个之后，无论你的择偶条件是严苛还是宽松， 你遇到合适的人的概率都大幅下降了。表1中列出了不同择偶条件组合下遇到合适的人的最大概率和最小概率。

从最好情况的概率来看仿佛一切都还ok，但是，很遗憾地告诉大家，最好情况在这里并没有什么卵用……因为最好情况是当相关系数ρ接近1时得到的，这意味着我们选择的两个择偶标准A和B有着很强的线性关系，比如学习成绩和努力程度。既然这两个择偶标准已经有很强的相关性了，那么我们为何还要把他们分成两个指标呢？

事实上，在现实生活中，我们能够选为择偶标准的指标之间的相关性都比较弱，也只有这样才能够多维度、全方位地评价一个人。你会把身高、勤奋度作为两个不同的择偶指标，但没必要把科研能力和顶级期刊论文发表数这两个相关性很强的指标单列为两个择偶标准。 所以，我们要关注的更多的是当ρ比较小时的情况，也就是最差情况的概率。

这是想说明什么呢？在两个择偶标准下，你遇到合适的人的概率已经大幅缩水了，尤其是如果你的眼光比较高的话，你现在遇到满足要求的人的概率已经不足2%了，哪怕你只对一个条件比较严苛而对另一个条件抱有宽宏的态度，你现在遇到合适的人的概率也只剩11%。

更可怕的是……现在还只是讨论了两个择偶标准的情况。显然，你挑选恋人不会只在乎两个标准吧，你不可能对今后要结婚生子、托付终身的人只有两个要求吧？

所以，接下来， 我们将对自然客观类的择偶标准推广到n维的情况……

结果是什么我想你已经可以预见了吧……

结局会是多么的凄凉惨淡、不忍卒读……

n元高斯分布的概率密度函数如下：

其中∑是协方差矩阵，μ是均值向量。

n元高斯分布的累计概率分布为：

由于高维无法用图表示，我们示意性地画一个二维情况下的概率分布图像：

二元高斯分布累计概率分布函数图像

更高维的情况下大家可以自行想象一下。

下面我们假设n维高斯变量之间两两相互独立，以此来估算一个下界。

假设你有n个服从高斯分布的择偶标准，他们之间相互独立。我们遵循上面的讨论，分为严格和宽松两种条件。我们画出不同宽松组合下你遇到满足要求的人的概率图如下：

上图横坐标m表示宽松组合中严苛的频次，纵坐标表示遇到满足要求的人的概率。比如，当n=5时，表示你有5个不同的择偶标准，横坐标m=1对应的点，代表5个不同的择偶标准中，你有1个标准是以严苛来要求，其余4个是宽松，也即是4宽1严的组合下，你遇到满足要求的人的概率是0.061（6.1%）。

从曲线可以看出，随着n的增大以及m的增大，概率衰减得特别快。

这告诉我们什么呢？想找到男朋友女朋友，就要少提要求、降低门槛，不然你遇到满足条件的人完全就是一个小概率事件（一般概率低于5%的事件就算得上小概率事件了）。然而，怎么可能对另一半不提要求、放宽限制呢？宁缺毋滥！所以，这成功地说明一个道理： 你几乎不可能遇到合适的人！！！

爱情是十分复杂的，正所谓：爱情这个世界，有那么多的悖论，小心翼翼不见得就获得满分。既然恋爱不一定能拿满分，那不如我们好好学习物理拿个满分吧~

❤ 牛顿第一运动定律

此款可归纳为两个重点 其一、色者，性也。盖来自于凡有质量者皆有惯性。质量是惯性大小的量度。因此，色，为人之本性，人之有别，此本性表现有别。其二、该惯性犹如空气之类存在，只有在运动状态改变时才能表达。

❤ 牛顿第二运动定律

相互作用者，改变运动状态。因此，哥哥妹妹之间的相关关系，是产生、发展或者浇没情人关系的原动力。

❤ 牛顿第三运动定律

对于一般的宏观低速物体，有作用力与反作用力。因此，一般的凡人，哥哥喜欢妹妹，妹妹也会喜欢哥哥，作用在双方，大小相等，付出相当。此处必须有注解：一般凡人包含了双方的对等，比如都是单飞族，或者智力和眼眸相当。

❤ 动量定理

亲密关系或者爱情浓淡的获得相当于动量的增加，无限小的力量搁在无穷大的时间里在理论上是成立的，但在现实的复杂环境中，往往容易被一方终止。因此，力度增加时间减小，获得巨大改变量值得推荐。

尽管《红粉》里说，女人会爱上一个经常出现在自己身边的男人。但是，毕竟时代不同了，难道现在独立自主的女人身边常常出没的就您一个人吗？当然，要是使力为负，动量减少。拜拜了的话，一定不能把过错归给对方。

❤ 功能原理

无论如何，有多少付出就有多少回报。考虑到势能其实是一种储蓄精神，所以，回报常常难以即时表明。要是没有足够聪明（注：就算这是普通物理有关世界的局部定律，常人仍然没有聪明到足够的地步），最好不要老是算账，索求回报。

❤ 平衡态原理

平衡态下，温度啊，压强啊都可以看成不是时间和坐标的函数，这是一种稳定平衡的关系。极度的热烈和极度的寒冷，以及极度的要求都会产生亲密关系的破坏点。因此，即使发生一些事情，装傻充愣，保持平衡等待风雨过去再处理，还是需要的。

❤ 薛定谔方程解的原理

线性代数告诉我们，解一，解二，解三，解四……它们的线性组合还是该方程的解、因此，爱和恨都是解，既爱又恨也是解，爱多恨少还是解……于是，不要追究爱与不爱，just enjoy it！

❤ 冷原子原理

要是情人成了眷属，那么，就是他就是前世埋你的那个人呢，是前世注定的哈。

第二部分 物理学家们的爱情故事

今天要讲的并不是牛顿，以及和他有（xiang）过（ai）争（xiang）论（sha）宿敌们（惠更斯、胡克、莱布尼茨）终身未娶的故事，而是 另一些物理学家们，对爱情的诠释——

一见倾心痴情汉，不负物理不负卿

迈克尔·法拉第， 一位凭借着在电与磁上的伟大成就而使自己名留青史的著名英国科学家。之所以我们会讲他的故事，或许是因为他是与我们物理系民情最贴近的一位吧。

身为一名物理人，他与大多数当今科学家一样，每日沉迷科研无法自拔。某一次在教堂做礼拜时，他认识了 撒拉——将与法拉第相伴终生的女人。法拉第有着每周日晚上去他的朋友伯纳尔（撒拉的哥哥）家吃饭的习惯，并且在大家都以为他离去之后又会重返实验室时，他则在路上散步许久，以冷却他对撒拉炽热的爱情。久而久之， 撒拉也被法拉第在每次与他的哥哥在家中探讨科学问题时所散发科学家稳重、成熟的气质所吸引，或许也是感受到了法拉第对她的爱慕，智慧的撒拉决定与法拉第在一起。

虽然她知道，法拉第作为一个学者，终身的伴侣往往是寂寞与孤单，但她仍然决定与法拉第分享他的的忧愁与快乐，因为撒拉深知 “成功的婚姻是一辈子的恋爱，而成功的恋爱是两个人知道怎样谈恋爱。”

法拉第与撒拉 (1850年左右)

法拉第与撒拉的感情并没有产生出感天动地的故事，而是平凡而又稳定的陪伴着二人走过了一生。在法拉第年老最后的一场演讲中，法拉第最感谢的是她妻子： “她，是我一生第一个爱，也是最后的爱。她让我年轻时最灿烂的梦想得以实现；她让我年老时仍得安慰。每一天的相处，都是淡淡的喜悦；每一个时刻，她仍是我的顾念。有她，我的一生没有遗憾。我唯一的挂念是，当我离开之后，一生相顾、亲爱的同伴，如何能忍受折翼之痛，我只能用一颗单纯的信心，向那位永生的神呼吁：‘我没有留下什么给她，但我不害怕，我知道，你一定会照顾她，你一定会照顾她。’ ”

这给我们物理人指出了一个方向：脱单，或许并不需要花样繁多的撩妹手段，也不需要海枯石烂的承诺誓言，它只需要我们——搞好自己的科研！

二话不说在一起，甘做朋友又何妨

“I have loved you. I did my best.” —— 电影《万物理论》

物理学家霍金与他的前妻简的爱情与奋斗历程，在电影《万物理论》中，表现得唯美、励志而又浪漫。而这段真实中曾发生过，却以失败告终的婚姻故事，更加令人感慨万千。

1962年的除夕，还是剑桥大学物理研究生的霍金，在一次聚会上邂逅了 简。 理科男生与文科女生之间不同思维的交织碰撞，让他们深深地被彼此吸引，并很快陷入爱河。相识一个月之后，霍金便被确诊患有运动神经元萎缩，医生断言他仅有两年的寿命。这时，简却勇敢而坚定地与他站在一起，在她的鼓励和照顾下，霍金一边顽强地与疾病抗争，一边继续着科学研究。1965年，霍金与简结为夫妻，并很快拥有了三个孩子。

霍金与简在婚礼上

随着时间流逝，爱情的激情褪去，在家庭中，越来越多的矛盾冲突开始浮出水面。霍金在科学界声名鹊起，却丧失了自己的语言能力；简有着自己的理想，却被丈夫的疾病以及三个孩子的重担搞得疲惫而不知所措。此外，基督教信仰之间的冲突成为他们婚姻破裂的导火索。1995年，两人离婚，随后各自组建了新的家庭。2006年，霍金与第二任妻子离婚。离婚后，简与霍金的关系有所缓和。现在的他们重新成为了好友关系，并经常与孩子们见面。

我们或许会被不一样的人所吸引，但婚姻中需要认同感，才能长久的相伴。霍金与简的爱情，亦是如此。

三生蒹葭又三世，十里香气扑鼻来

想必大家都听过青年拿莫比乌斯环坑老禅师的故事，说归说，大家也只当是个讽刺鸡汤的段子而已，谁也不会闲着没事用莫比乌斯环向别人找茬。

然而，费曼真的这么干过。准确地说，费曼出了这个点子，负责拿莫比乌斯环坑人的，是费曼当时心仪的姑娘 阿琳·格林鲍姆。费曼在自传《你干吗在乎别人怎么想》中得意地讲述了整件事的始末：

一天，阿琳与费曼讨论她的哲学作业，她提到老师常说的一句话:“任何事物都像纸张一样有两面”。听到这句话，费曼马上想起了曾在大百科全书上看到的莫比乌斯环。于是，第二天，等到老师举着一张纸，说“任何事物都像纸一样，有两面……”的时候，阿琳举起了莫比乌斯环。效果按照费曼的叙述是这样的：

“全班同学都惊奇不已。阿琳自然很得意。 我觉得自那以后，她对我留意多了。”

费曼和他的妻子阿琳

这段爱情故事并没有一个美好的结局。相恋六年之后，阿琳被查出患上了肺结核，只有几年时间可活。费曼的父母甚至建议他撕毁婚约，担心他也被传染。但费曼选择不离不弃。1941年，费曼与缠绵病榻的阿琳结了婚。三年后，阿琳因肺结核去世。

“那段时间，我一定对自己采取了什么心理干预，我一滴眼泪也没掉。 直到大约一个月后，我经过橡树岭一家商店的橱窗，看到一件漂亮的连衣裙，我想“阿琳会喜欢它的”，顿时，泪流满面。”

费曼去世之后，在整理他的遗物时，人们发现了一封在阿琳去世两年后费曼给她写的情信。

四面“曼”歌音绕梁，无谓天长与地久

狄拉克童年不幸，习惯于拒斥来自他人的感情，在和妻子曼茜交往之前，在他给 曼茜的信中，他曾经写道：“我从来没见过一个人真的喜欢另一个人——我觉得这种事在小说之外并不存在”；“我在小时候就发现，最好的策略是把幸福寄托在自己身上，而不是别人”。

有时他给曼茜的回信也只是一个表格，左边是曼茜之前的信中提过的问题（还编了号码），右边是对应的回答，逻辑谨严，条理清晰。

意识到曼茜想要与他交往时，狄拉克的回答是 ：“你应该知道，我并不爱你，假装爱你是不对的。我从来没有爱过，所以并不能理解如此精妙的感情。”

然而，仅仅一年后，他对曼茜的态度改变了，他在一封信中写道：“ 你让我成了有血有肉的人。就算我在今后的工作中什么成绩也没有，和你生活在一起我也能过得幸福。”他们于1937年结婚，相守终生，直到1984年狄拉克去世。狄拉克是无神论者，但在他与曼茜合葬的墓碑上写着：“因为上帝说应该如此”。

五彩缤纷世界灿，最是爱情得人心

最振奋人心的爱情

英国物理学家 查德威克（1891～1974）因原子核带电量的测量和研究取得出色成果，被提升为剑桥大学卡文迪许实验室副主任。

查德威克事业上的巨大成功使他受到来自利物浦的艾林· 布朗小姐的青睐。遗憾的是查德威克不会谈情说爱， 布朗小姐只好放下女孩子的羞涩，主动发起爱情的攻势，查德威克才渐渐地开窍。1925年，34岁的查德威克和布朗小姐终成眷属，并在一年以后，有了一对孪生儿女。

而此后在1932年，查德威克发现中子，为原子核的研究与改变提供了有力的手段，因此获得了1935年的诺贝尔奖。

查德威克

最令人发指的爱情

著名物理学家爱因斯坦到哪里都是个人赢。这位理科男不仅物理学得好，而且喜欢音乐、哲学、写诗，并且年轻时是个大帅哥，这就为他以后的爱情生涯埋下了伏笔：

（1）16 岁的爱因斯坦在瑞士苏黎世附近一个小镇求学，寄宿在学校老师家里。他爱上了老师最小的女儿玛丽，但恋情持续了不到一年便随着爱因斯坦到苏黎世读大学而终止。爱因斯坦的第一封情书正是写给她的。

（2）等他进了瑞士联邦理工学院学理论物理，班里一共5个学生，他又追到了唯一的女生，比他大4岁的 米列娃。热烈的爱情让两个理性至上的物理学者一度荒疏学业。她和爱因斯坦结婚，为他生下三个孩子。但是米列娃因爱因斯坦的不忠而选择离婚。

爱因斯坦和他的第一个妻子米列娃

（3）在与米列娃分居的四年当中，爱因斯坦疲惫地扯进分居和离婚的争吵中，最后得了胃病，他的堂姐 艾尔莎来照顾他，两人恋爱，之后结婚……

（4）艾尔莎给了爱因斯坦无限的婚后的自由。爱因斯坦写信给艾尔莎可以坦白谁在追他，奥地利美女，有钱的犹太寡妇，花店老板，女秘书……甚至有一个是艾尔莎女儿的朋友，她比爱因斯坦小15岁……

爱因斯坦与他的第二任妻子艾尔莎

还传闻有一个苏联派出“燕子”女间谍到美帝，从他身上挖出了原子弹的绝密资料。

（5）爱因斯坦生于138年前的今天（在这里要 祝爱因斯坦生日快乐），也就是1879年的3月14日。 大概是因为生于白色情人节才能让他一直女人缘不断吧。

最至死不渝的爱情

中国物理学家 钱学森和夫人 蒋英从小就是青梅竹马，但是由于异地的分离， 10多个年头没有来往，两人都在无言地等待彼此。1947年，钱学森向蒋英求婚，之后两人共赴美国波士顿。在美国软禁的那段日子里，钱学森常常吹一支竹笛，蒋英弹一把吉他，两人共同演奏古典室内音乐，以排除寂寞与烦闷。

回国的40多年里，每当蒋英演出，或者遇到什么好的表演，总会拉着钱学森一起去看，两人的爱情可以说是很完美了。

生活中的钱学森和蒋英

第三部分 物理学家如何科学地说爱你

我怎么够不着你？

两个黑洞在约会 :(

我知道最浪漫的事，就是用公式给你写一张情人卡，两人一起放引力波。。。

小编给大伙的情人节礼物，是13亿年前的远古情话， 可以聆听黑洞约会的喃喃私语。

我的心，等你来解码

爱的方程式，已经爆表

你，增强我的现实

13亿年前的那场风花雪月

如今才听见喃喃的私语。。。

聆听引力波

有人说，爱是无法代替的记忆，“ 曾经沧海难为水，除却巫山不是云。”

因为有你经过的痕迹，再平凡的街道我也会走上千百回。

不是你亲手所写的

再美的诗句也是字词无意义的堆彻

若是你亲手所写的

哪怕只是随手的点“·”画“－”

我也永不厌倦地解读隐藏在符号下的秘密

说明：信息要被传输到远处，需要转换为信号数据，包括模拟信号和数字信号。例如在传递声信号时，模仿信号的电流会“模仿”着声音的频率、振幅变化；数字信号则是用一系列的符号组合表示声信息。模拟信号在长距离传输中会丢失信息，甚至使通信中断。数字信号抗干扰能力强、传输量大。目前电话已经全部采用数字信号进行传输和处理。

有人说，爱是信任，“ 结发为夫妻，恩爱两不疑。”

有人说，爱是陪伴，“ 死生契阔，与子成说。执子之手，与子偕老。”

有人说，爱是两个相同频率的灵魂相遇，“ 身无彩凤双飞翼，心有灵犀一点通。”

有人说，爱的多少不在于相聚的长短，“ 两情若是久长时，又岂在朝朝暮暮。”

也许……

两情若是长相忆

纵然天隔一方如条形磁体的N、S极

也会把思念画成一条条闭合的磁感线

填满离别留下的空虚

说明：为了形象地描述磁场，仿照铁屑在磁场中的排列情况，画出一些带箭头的曲线，这样的曲线叫做磁感线。在磁体外部，磁感线总是从N极出来，回到S极；而在磁体内部，磁感线却是从S极到N极。

来源：阳光物理课堂，如有侵权联系删除。

免责声明：自媒体综合提供的内容均源自自媒体，版权归原作者所有，转载请联系原作者并获许可。文章观点仅代表作者本人，不代表环球物理立场。

环球物理

ID：huanqiuwuli

环球物理，以物理学习为主题，以传播物理文化为己任。专业于物理，致力于物理！以激发学习者学习物理的兴趣为目标，分享物理的智慧，学会用物理思维去思考问题，为大家展现一个有趣，丰富多彩的，神奇的物理。

来源：https://gongdigou.com.cn

本文链接：https://gongdigou.com.cn/news/3371.html